有一折射率为1.4,厚度均匀的介质膜,覆盖在折射率为1.5的玻璃上

设单位面积的球壳质量为t；  球壳内任意一点A质量为m  如图：       1处对A点的

无限大的均匀带电平板A周围的电场强度是E=σ/ε（运用高斯定理可得）.而B板和A板将在静电引力作用下产生静电感应,即远离A板的那面电荷为零,与A板对应的那面和A板上一样,但方向相反!想一下电容器就能明

首先要理解电通量的定义,通过某一曲面的电通量=场强和面积元点积的遍及被考虑曲面的面积分,也即=垂直于某一面积元的场强法向分量与面积元乘积的积分.清楚了定义后,针对题目画个图.任意划出一条电场线,中间有

   已知入射角足够小（防止全反射）设入射角i、反射角α则AC=AB/cosα光线间距（绿色）l=ACsin(i-α)=ABsin(i-α)/cosα由光的折射定律n=s

16.2/2.7=6立方分米6立方分米=6000立方厘米6000/（5*10000）=0.12厘米=1.2毫米

大约多少度的,度数高的差点大一点,度数底的差别很少

大哥画图给你看么?再问：额……再答：呵呵

入射到薄膜上后,光一分为二：一次反射光和射入介质的入射光.当入射光被玻璃反射,再经介质薄膜射出后,与一次反射光的光程差为2*1.25d.所以有2*1.25d=600*（2n+1）/22*1.25d=7

2(n-1)d,因为原来光在空气中走,碰到平面镜后,要再次经过这个地方,来回走两次,所以原来光程是2d,现在这个地方折射率变成了n,同样道理,现在走的光程是2nd,两个相减,光程改变量就是2(n-1)

非平衡载流子分布,由于没有外加电场,因此只取决于扩散过程,达到稳态分布后与时间无关.设载流子扩散流密度J=-D*d△p(x)/dx,D为扩散系数,则单位时间单位体积内载流子数为-dJ/dx=D*d^2

这需要时间做,不要急再答：设球刚好离开地面时推理为F，整体受力分析得水平方向墙的支持力N1=F竖直方向木块受地面支持力N2=2G设木块与球的触点与球心连线与水平成α角接触处压力为N球刚好离开地面时，对

光波波长有500cm?反射有2束,一是从薄膜上表面反射,一是从薄膜下表面反射（等于从玻璃表面反射）,不管薄膜的折射率如何,这2束反射光平行离开薄膜.薄膜的下表面入射光与反射光有夹角,波的振幅不能完全抵

1m²铝板的体积：V＝m/ρ=5.4kg÷2700kg/m³=0.002m³厚度：h＝2mm=0.002m铝板的面积:S=V/h=0.002m³÷0.002m=

光线在透明薄膜中,穿过了两次（一次正入射穿入,一次反射回来穿出）,因此光程改变了：2（N—1）*d,但是,薄膜的两侧折射率不同,因此有额外程差,需加一个（入/2）.则,光程总的改变量为：2（N—1）*

对木块,由平衡条件得Fnsinθ=F对球,根据平衡条件得Fncosθ=MgF=Mgtanθ由图中几何关系可得tanθ=√[R²-(R-h)²]/(R-h)所以F=Mg√[R

用辅助线方法1、画顶角2a的分角线,2、垂直分角线画一条垂线,分别与分角线及扇形的两条外径交于A、B、C三点,垂足作为质心.3、设扇形的顶点为O,求扇形的面积S,那么垂直于分角线的线段两边的面积是一样

答：假设这个玻璃的折射率是n,厚度是h,在迈克尔逊干涉仪一臂加入这个玻璃之前,玻璃位置的光程应该是h（空气中）,放入玻璃（厚度尽量薄）,观察屏幕上条纹移动个数,移动几个就是差了几个干涉级,插入玻璃以后

不知你所说的“像到了平面镜另一侧”是什么意思,大概画了一个光路图如图,可以结合视深公式 h视=h/n 得出 光线l1与l2 交于镜面后方 d/n&nb

在薄膜中的光程长为s=1.0*10（-4）cm×2×1.375=2.75×10^-4cm=2.75×10^5nmN==2.75×10^5nm/500nm=550个因为550为整数.相位差为0再问：很接

用矢量三角形法做G/(R-H)=F/√[R^2-(R-H)^2]解得F=G√[R^2-(R-H)^2]/(R-H)再化简就是你的答案了.这是临界状态下的值题目问“至少多大”所以是≥先前把+、-号弄错了