如果在相互正交的片正品啊P1

应该说是：实对称阵属于不同特征值的的特征向量是正交的.设Ap=mp,Aq=nq,其中A是实对称矩阵,m,n为其不同的特征值,p,q分别为其对应得特征向量.则p1(Aq)=p1(nq)=np1q(p1A

可观测量在量子物理中都是用厄米算符来表示的,那么系统的状态就可以用厄米算符的本征态来展开,厄米算符的本征值都是实数,而且厄米算符有一个非常好的性质,那就是对应不同本征值的本征函数一定是正交的,这给我们

这个解答中有些小错误.要求的特征向量一定与(1,-1,1)T正交,所以是X1-X2+X3=0的解.这个方程的基础解系一般可以用X2,X3分别取1,0或0,1代入解出X1得到,也就是(1,1,0)和(-

不是的.再问：�����أ������Ҹ�������〜������ô��Ӧ�ã�再答：A=(1/3)*12-22-2-1212A�������,�����ǶԳƾ���

特征向量是有时正交有时不正交的.再问：那么什么情况下正交，什么情况下不正交啊，有规律吗？再答：只要是两重以上的特征值，正交和不正交的特征向量都是存在的，任何时候都可以找到正交和不正交的特征向量

显然不可以,因为y^Tx才等于0,就算这个,也只是数字0,不能和单位矩阵E加到一起.再问：你看 我指的是这个【方法一】。我知道一个是数字0一个是矩阵0.再答：y^Tx不等于零(也不等于零矩阵

[a,b]上连续函数f﹙x﹚、g﹙x﹚在[a,b]上“正交”,通常指：∫[a,b]f﹙x﹚g﹙x﹚dx＝0

因为X、Y是正交的列向量,所以Y^T*X=0,这是正交的定义.

命题应该是实对称矩阵不同的特征值对应的特征向量是相互正交的.证明如下：设λ1,λ2是两个A的不同特征值,α1,α2分别是其对应的特征向量,有A*α1=λ1*α1,A*α2=λ2*α2分别取转置,并分别

不能再问：解释一下原因再答：会引起电流阻碍，从而不能平衡。希望能为您解答。

楼上的骗你的不要相信,设第一个偏振片的偏振方向为角度零度.第二个偏振片的偏振方向为90°.中间夹的第三个偏振片的偏振方向为θ度.则透过第一个偏振片的光的强度为B,则透过第三个偏振片的光的强度为B*co

自然光过第一个偏振片成偏振光光强为原来0.5.经过p3起振幅变为原来的sin45.也就是二分之根号二.再过p2,又一次减弱为原来的二分之根号二.两次合并为0.5也就是振幅是p1后光振幅的0.5,光强是

2次.先把9个零件分成3组,每组3个.任取两组,放在天平两端（第一次称）：次品在较轻的一组；如果两组一样重,则次品在第三组.从有次品的一组任取两个零件再次放在天平两端（第二次称）：较轻端所放零件为次品

在正交偏正片中加入另一偏正片会使原本不透光的光学系统有光线通过（加入的偏正片的方向不得与原来两偏正片其中之一的方向一致）现象解释可通过矢量投影法解释,原本通过第一偏正的光线（例如是x方向偏振）经过第二

1.因为1/2波片使入射偏振光偏振方向转动90度,所以偏振光可以通过检偏器P2.光斑是亮的.2.若再将检偏器P2转动90度,则光斑消失,因为此时偏振光偏振方向与检偏器P2正交.

自然光的偏振随机分布,为A方=A方乘以cos方夹角+A方乘以sin方夹角,由于夹角随机均匀分布,所以A方乘以cos方夹角=A方的一半,这也就是自然光过了p1后的振幅分量的平方,振幅平方为光强,所以过p

X·Y＝0,X.Y的对应分量之积之和＝0.作为矩阵乘积,X′Y＝Y′X＝0（零矩阵）

所谓干涉通俗一点就是两束光的振幅相互叠加形成的明暗相间的条纹的现象.而当放置偏振方向相互垂直的偏振片后,这两束光就变成了振幅互相垂直的线偏振光,他们叠加的结果根据相位差的不同可以是线偏振光,园偏振光或

产生干涉的条件之一就是两列波的振动方向不能垂直啊.两个偏振片垂直,出来的光的振动方向就垂直,自然没有干涉条纹了.各点的光强不用考虑相位问题直接叠加,自然是有光照到屏上了.现象就和没用双缝一样嘛.

首先：第一束自然光透过P1,光强变为原来的一半（1/2）,透过P2时,则有I1=（0.5*I1原）*cos²30°=3/8*I1原其次：第二束自然光透过P1,光强变为原来的一半（1/2）,透