均匀带电直圆筒内部为什么为0

带电量为Q,半径为R.均匀带电球面内外场强及电势分布内部场强E=0球外部等效成球心处一点电荷E=KQ/r^2r>R电势相等球外部等效成球心处一点电荷Φ=KQ/r如果是均匀带电球体,结果与球壳相同

第二问中根本跟你走的路程没关系,你算那个路程x干什么呢?另外路程的话,应该是按照筒上某点转动的距离来算的,这个点,是做的曲线圆周运动,并不是直线运动,所以你用从0开始的直线匀加速运动的公式是不对的,应

不是静电场的问题,是恒稳电流的问题欧姆定律是J=xEJ是电流密度,E是场强,x是电导率电流密度是单位面积的电流强度,所以半径是r处,单位长度的侧面,单位面积的电流强度（即电流密度）J=I/2πr所以E

一般是把它当作点电荷,但不乏有特殊的.

“均匀带电球面内部电场为零”,这要由高斯定理来回答：电场线起于正电荷,终止于负电荷,如果球面带正电,由于球面内部不带电,而无穷远处电势为零,相当于存在负电荷,所以电场线射向无穷远处,不会存在于球面内部

均匀带电球壳内部电场相互抵消,就没有电场,根据电势的定义,单位电荷从无穷远处移动到指定点所用功为电势,则球壳内部电势与表面电势相同,动态的看就是在r小于R后电势便不再变化.对于实心球,分两种：1.金属

今有一半径为R,带电量为2q的均匀带电球面,其内部电势与球面上的电势___相等__,根据高斯定理可得球面内电场强度为零,所以球内为等势体,球面为等势面,且它们相等.

（1）圆筒边缘线速度与物块前进速度大小相同，根据v=ωR=Rβ1t，线速度与时间成正比，故物块做初速为零的匀加速直线运动；（2）由第（1）问分析结论，物块加速度为a=Rβ1，根据物块受力，由牛顿第二定

任何情况下,导体内部的场强都是0.带电时,电荷是分布在表面的.放入电场中,内外电场会相反而抵消.再问：那使带电小球静电平衡的电场是小球本身的电场和不带电导体的电场吗再答：如果小球本身带电，必然是同一种

设两个球心的连线与水平方向夹角是θ,则　cosθ＝（R－r）/r将两个球作为整体,容易知圆筒两侧受的压力大小相等,设此压力大小是N对上方的球O2分析：受重力P、O1球对它的弹力F（沿两个球心连线斜向上

如果两个导线带点是同性的,那么O点场强是0.因为对称性,L1导线某一点x处,以O点中心对称的在L2上的另一点x',两者的场强是正好抵消.这样所有的都抵消,最后是0.如果是异性的话,我想了一些办法,但是

可以把这根杆当做电荷集中在中点进行处理,就变成了点电荷的电场问题：电荷量为q的点电荷,求d+L/2处的电场强度及电势.具体如下：

不正确,均匀带电的绝缘体在某一点产生的场强是绝缘体上所有的电荷对该点产生场强的叠加,由于绝缘体上所带电荷距该点距离不同就不可以简单的等效在一点上.但在一些特殊形状和电荷分布的物体则可以等效在一点,如均

电子能够做匀速圆周运动,那么它的向心加速度就是电场力提供的,匀速圆周运动受到指向圆心的大小不变的向心力,那么说明电场力指向圆心,切电荷量不变,那么电场强度不变,说明是一个电场方在半径方向,场强大小相等

导体内部的场强为零因为导体是一个等势体且知道沿电场线方向电势是降低的证明假如场强不为零那么也就是有电场线那么导体的内部的电势就不想等也就是说导体不是等势体这与我们知道的导体是等势体相矛盾所以导体内部场

“一对电荷面密度等值异号的无限大均匀带电平板间的场强为单个平板时的2倍”指的是板间,不包含导体内部,导体内部的场强始终是趋于0的.而至于你提到的积分式子,板间的电场方向与面元方向垂直,点乘为0,导体内

肯定有啊,因为电场线穿过球内部啊再问：那如果一个有厚度的金属球壳带电，那内表面和外表面之间的金属部分有场强吗？再答：我觉得会有，金属带电是因为金属中含有自由电子，金属内部会分布着单个电子产生的电场线，

不为零,磁场的大小根据安培环路定理的微分形式来计算,取半径为r的环路：μJ（电流密度）πr^2（横截面积）=Bx2πr,得B=1/2μJr,可见其内部的磁场大小与r成正比.

1.紧贴球壳内壁取高斯面（即与球壳内接的球面）因为高斯面内部没有电荷,所以通过高斯面的电通量总和为零,即有多少D线进入,就要有多少D线穿出.假设有D线进入高斯面,则它们就要从高斯面的其他地方穿出,也就

因为内部为等势面,△φ为零,所以电场强度E=0