在双缝干涉实验中,入射光的波长为lamda,用玻璃纸遮住双缝中的一个缝

可能是光的亮度不够,或是夹缝闭合或过大,若用单色光实验可先查对应的光波长,用公式先计算结果代成较清晰切数量较多的理想条纹间距……反推回夹缝的宽度…不在同一水平高度也是该实验无法观察到现象的常见原因,光

一个问题一个问题的回答好了.1、x=±kl/d波长,求的是第k级亮纹的位置与P0的距离.其中k是指第几条亮纹,中间是第零条.若k=1时,则是第一条亮纹,此时距离中间P0的位置距离就是将k=1代入,那第

（1）实验中，灯丝和单缝及双缝必须平行放置，故A正确．B、干涉条纹与双缝平行，故B错误．C、根据干涉条纹的间距公式△x＝Ldλ知，干涉条纹疏密程度与双缝宽度、波长有关．故C、D正确．故选：ACD．（2

(1)A　(2)①2　y＝－5sinπt(cm)　②πR(1)在双缝干涉实验中，条纹间距Δx与入射光线长成正比，所以入射光由紫光改为红光时波长增大，条纹间距Δx变大，A项正确；全反射中的临界角为C，由

(n-1)e+r1=r20级明纹就是光程差为0,即光程相同；r2表示没有加玻璃片的光速的光程（应该是r2乘以1,1表示光在空气中的折射率）；r1表示另外一光束没有加玻璃片的光程,ne为光在玻璃片中的光

根据双缝干涉干涉条纹间距公式只：x=λD/d,其中x是条纹间距,D是双缝到屏幕的距离,d是双缝间距,只要测量出双缝间距,和双缝到屏幕距离,再量出条纹间距x,就可以从上面式子算出波长λ

测出N条亮（暗）纹间的距离a,就可以求出相邻两条亮（暗）纹间的距离△X=a/(n-1).比如有4棵大树,这4棵树之间有3个间隙.所以N棵树之间有N-1个间隙.同理,n条亮（暗）条纹之间的间隙也是有n-

feynman曾经说过:只有在一个装置中无法在物理上互相区分的状态才能干涉后来这个说法发展为:只要实验不提供区分的可能性,便有干涉,但如果实验提供可能,甚至不必放探测器去实测,干涉就消失了所以只要你试

光程差分为三部分,一是双缝前的,用dsina来表示,a是斜入射的角,二是介质薄膜的光程差,即（n1-n2）d,三是双缝后的,要根据题目的条件来计算.

因为明暗条文是和波长及路径差有关,所以混合光不同的波长产生的明暗条纹位置也不一样.

这两个是同一回事.小孔成像是由于光的直线传播形成的.但是我认为,这两个都不是问题的答案.如果是直线传播,那么通过单缝后,光只能照到后面双缝的中间,而不能照到双缝.这里已经要用到波动理论了.光通过单缝后

照射光波长较长时,干涉现象较明显波长越短,干涉条纹就越不明显,最后无法干涉

光的频率γ,波长λ,速度v光在真空中速度最大c=300000000m/sc=γλ光在不同介质中频率不变,速度不同,波长变化,频率越高折射率越大干涉：频率相同,相差恒定的两列波相遇,使得某些区域震动加强

光程差是半波长的奇数倍,就出现暗纹.改变2个波长,还是奇数倍,所以还是暗纹.

B

单缝是用来衍射的,他将震荡无规则的光波,通过在波前上选取一个次波源作为新的波源,对后面的双缝形成了一个稳定的,相干性非常好的光源,提高了干涉条纹的对比度.

A、曝光量小，可知光子数不多，往往表现为粒子性，在底片上出现一些不规则的点．故A正确B错误；C、若曝光量足够大，可知光子数较多，表现出光的波动性，发生干涉现象，底片上会出现明暗相间的条纹，故C错误D正

很简单,首先,为什么会是亮条纹?因为两个波完全重合,即波峰和波峰,波谷和波谷都重合,则此时两波是增强效果,会变亮.然后,为什么说波程差等于半个波长的偶数倍时两个啵完全重合呢?因为半个波长的偶数倍也就是

480nm的紫光照射到折射率为1.40的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480）*2π*1.40=23.3333*2π480nm的紫光照射到折射率为1.70的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480

P点到S1、S2的距离分别为3.2×10-2m和1.1×10-2m，则光程差△s=2.1×10-2m；光程差是波长的整数倍时，形成明条纹．n=△sλ2=2.1×10−2300×10−9=7000，为偶