在介电常数为ε的无限大各向同性均匀电介质中,-搜答案-智慧作业帮

铁、玻璃、空气、真空.

ε符号读音：艾普西隆即Epsilon['ɛpsələn]（大写Ε,小写ε）,是第五个希腊字母

Si的相对介电常数为11.9,真空的为8.854e-14F/cm.相乘即为Si的介电常数.SiF4常温为气体,不太清楚气体的介电常数如何衡量.应该与摩尔浓度有关.低温下固态SiF4的介电常数不清楚.但

由高斯定理可以求得薄金属球壳外的电场强度∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以金属球心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=

因电源保持接通,U不变,又距离不变,故介质中的场强不变等于原来没介质时场强.原场强由高斯定理知E=σ/ε0此即介质中的场强.

我解出来了,但来不及细说,只说思路过程：对介质之内来说,上方的电荷的电荷量相当于：2q/(1+εr).然后代入点电荷场强公式即可.至于极化电荷,因介质各向同性,故极化电荷只分布在表面.

由高斯定理可知E'=σ/ε

最小的,一般近似等于真空的介电常数,近似值为1,其他都大于1

"介电常数"（绝对介电常数ε）定义:电容器极板间充满电介质时,电容增大的倍数叫做电介质的介电常数,用ε表示并且明确其单位是F·m-1(定义).人教版高级中学试验课本《物理》第二册第24页"介电常数"（

是直接对每一个元素开方的,新生成的张量就是原来的那个张量的开方了,这样的问题你也在这里问,很多人是不懂张量的

平板电容器,充电后与电源保持连接,然后与电源保持连接U不变c=εrs/4πkd增大Q=CU增大,此时两极板上的电量是原来的εr倍E=U/εrd两极板间的电场强度是原来的1/εr倍两极板间的电场能量是原

内部不存在静电场

用电势做.球内外电势都满足拉普拉斯方程,数理方法中给出了通解,再带入在R处和无穷远处的边界条件就可以算出电势,从而求出电场.随便找一本电动力学的书就能找到这种题目

这个球是一个球形电容,你可以查下球形电容的推导应用,这个电容C=4πεR,根据电容能量公式E=(1/2)(Q^2)/C,把电容C一带就行了再问：能稍微具体一点嘛？还是不清楚。我是先取体积元，然后计算体

平板电容值的计算公式可表示为：C=εS/d=εrεoS/d其中ε=εrεoε为充填电容的该材料的介电常数；εr为该材料的相对介电常数；εo为真空介电常数.从中,你可以很容易地明白相对介电常数与介电常数

1》C=εr×ε0×S/d,空气εr约等于1.Q=CU,电源为断开,U不变,所以Q正比与C,所以为εr倍2》DS=Q,D=ε0E+P=ε0εrE,E=Q/（ε0εr）,其实E不变.3》W=qU=QU,

对于金属,一般认为是很好的导体,很少有金属材料的介电常数的东西.建议你找一本固体物理的书系统看看,由于其等效介电常数具有较强的色散,即随频率变化,没法笼统回答.在薄膜情况的影响恐怕是只能是算算才知道了

因为是薄介质,不够厚,只有完全是介质时,电容才会变成E倍!

主要是小球受到的向下电场力的求解,表面是球面,如果用微积分的话我能解高中通常是简单化外形来求,怎么简化我也想不太明白留下思路吧:把球面想成一个电容器的一个极板,受力F=E*q=(U/d)*q=((q/

首先,由总电量Q与半径R可得电荷体密度τ=Q/(4/3*π*R^3),进而可得任意半径r（r<=R）处电场强度（为了简洁此后所有ε均为εr含义）E=(1/4πε)*(τ*4/3*π*r^3)/r