同轴均匀带电无限长圆柱面其半径分别为R1R2求间距轴线r处p点场强

E(r)【矢量】=0(rR),

高斯定理知道吧,你在那两个带电球面之间任意取一个同心高斯球面,它包围的电荷只有q,这样由高斯定理即可知,那两个带电球面之间的电场只由q决定,而与Q无关,所以,两球面的电势差与Q无关.也可由积分运算证明

正确的解法应该是完整均匀带电球面的电势（整个球体是等势的）减去ds上的电荷单独存在时在球心处产生的电势——kq/r-k[q(ds/πrr)]/r.你大概是没算kq/r而只算k[q(ds/πrr)]/r

设球带电量为q,由球内电势公式得kq/r=u,所以求带电量q=ru/k,所以球带电的面密度σ=q/s=q/(4πr^2)=ru/k(4πr^2)在球面上选一个平行于水平面小环带,半径a=r*cosθ(

今有一半径为R,带电量为2q的均匀带电球面,其内部电势与球面上的电势___相等__,根据高斯定理可得球面内电场强度为零,所以球内为等势体,球面为等势面,且它们相等.

以球心为原点建立球坐标系.设场点据原点的距离为r1对于球外的场点,即r>R时,可直接使用高斯定理求解.ES=P/ε,其中S=4πr^2整理得：E=P/4πεr^22对于球内的点,即

取一圆柱形高斯面半径为rr>R时∮E•dS=E2πrL=λL/εE=λ/2πrεr<R时∮E•dS=E2πrL=ρπr^2L/εE=ρr/2ελ是导体单位长度的电荷

链中的张力是由于链受重力作用而产生的.由于对称,链位于圆柱面两侧的对称位置处的张力应该相等.取链中的任意一小段来考察,则其受到上下两端的的张力的差值就等于这小段的重力沿此段切线方向的分量,且此小段上端

以球心为原点建立球坐标系.设场点据原点的距离为r1对于球外的场点,即r>R时,可直接使用高斯定理求解.ES=P/ε,其中S=4πr^2整理得：E=P/4πεr^22对于球内的点,即r再问：屌，大神，再

用高斯定理做圆柱形高斯面,∮E.dS=E*2πrL=q/ε01,(

设该立方体的边长为a,考虑以点电荷为中心,边长为2a的立方体,根据高斯定律,大立方体的每一个面的电通量是q/6ε,然后由于原来的立方体之中有三个面分别是大立方体三个面的1/4,由对称性可以知道这三个面

外磁场为零,内磁场为B_r=1/2μ_0pw(R^2-r^2),其方方向与角速度方向相同.其中R为圆柱半径,B_r为距离轴线距离为r处的磁场的强度.

题目是正确的么?λ一般用于表示单位长度带电量,且需要知道圆柱的半径R按照题目,根据我的计算,结果是（这里λ仍表示单位面积带电量）：(λR/2ε)*(1/sqrt(a^2+R^2)-1/sqrt((a+

把环看成一个个质点,那么每个质点带电量为Q/(2πb)每个质点对于q的力是F=K[Q/(2πb)]q/(a^2+b^2)环上相对为180°的2个质点为一组(如最高点和最低点)他们对于q的力在竖直方向上

先用高斯定理求出电场分布,再积分得到电势.圆柱体内电场pr/2e,外电场pR^2/2re,e这里是真空介电常数.外电势-(pR^2)(lnr)/(2e),内电势[-(pR^2)(lnr)/(2e)]+

无限长均匀带电圆柱面内外的电场强度分别为E=0,E=a/(2πεr)设有限远r0处的电势为零,则电圆柱面外部距轴线为r的任一点的电势为U=∫Edr(积分限r到r0)=a/(2πε)*ln(r0/r)圆

高中题不会做大学题的话用积分可以做取极坐标,设B点为θ=0,A点为θ=π/2任取链一点,其位置为θ,该点受左边点给的向上的拉力F1、右边点给的向下的拉力F2、圆柱给的支持力N和自身重力mg.在切向方向

柱面内取环路,环路包围的电流为0,根据安培环路定理,B也为零

解出来内部场强分布：E=Ar^2/(3ε0),外部电势分布：u=[AR^3/(3ε0)]*ln(r/R).是否正确?