刚体拉力

杆AB做平动运动,质心的加速度为：a=R√ε^2+ω^4,故主失：R‘=ma=mR√ε^2+ω^4而杆AB的角加速度为零,故有Mc=0故答案：C再问：角加速度题设是有给的啊

根据惯量平行轴定理：JZ'=JZ+Md^2,其中JZ=1/2mR^2得到JZ'=3/2mR^2,根据动量矩公式H=JW=3/2mR^2W.动能只有转动动能没有平动动能根据E=1/2JW^2=3/4mR

都会使测量结果偏大,因为1:塔轮和定滑轮之间的拉线不是水平状态时,作用在塔轮上的拉线的力就不是砝码的重力,而是比重力小,如果拉线与水平方向的夹角为A,那么使塔伦转动的力就是砝码重力乘以cosA.当你仍

刚体平面运动是指刚体在平面内的任意运动,包括平动和转动.刚体平动就是在平面内的运动,但不包含自身的转动.

在外力作用下,物体的形状和大小(尺寸)保持不变,而且内部各部分相对位置保持恒定(没有形变),这种理想物理模型称之为刚体.刚体是个理想模型.如果物体的刚性足够大,以致其中弹性波的传播速度比该物体的运动速

圆盘转动惯量J=1/2mR^2=1/2×0.7×0.15^2kgm^2=0.007875kgm^2角加速度α=Δω/Δt=2πn/t=2π×33.3/（60×1.5）rad/s^2=2.3236rad

正在用手机上传照片..再答：

转动惯量的公式是M乘R的平方,R是质量到转轴的距离.但是在一个物体中,不是任何质量都拥有同样的R.比如,有的部分离转轴近,有的地方离转轴远.这就需要积分来处理这个问题.即对所有的质量微元dM*R*R进

每一个质元的质量是m/l*dxx是这个质元到端点的距离则J=m/l*x^2dx从0到l积分答案应该是J=ml^2/3

令现在有一个质量分布均匀的矩形刚体,其长宽分别为a,b质量为m,其质心在这个矩形的几何中心先假定一个轴过质心,矩形绕过质心的轴转动以质心为坐标原点建立坐标系x-y,x轴平行与长.根据转动惯量计算公式J

设球对棒的冲击力为F,作用在B点,根据质心运动定理有F=m*a0根据转动定理F*(d+h)=(J+m*h^2)*a0/h联立解出：d=J/(h*m)

对m1(牛二)mg-T1=ma对m2（牛二）T2-uMg=Ma对滑轮（M=Ja/r(力矩的定义)）T1r-T2r=Ja/ra=

好长啊,为什么不分开问第一个直接回答你“另外有个疑问”相对速度还是绝对速度,对质心动量矩确实一样,但注意推导时是以平动参考系来推导,并不是用转动参考系来推导,因此此结论并没说明在转动参考系能否使用.实

T1-mA*g=mA*aAmB*g-T2=mB*aBaA/rA=aB/rBmB*g*rB-mA*g*rA=J*aA/rA解出：mB=(aB*J+mA*g*rA*rB)/(g*rB^2)再问：如果是证明

v1^2-V2^2=2as,V1=20Pi*r,V2=30Pi*r,s=60*2*Pi*r,解方程知道,线加速度a=6.54*rrad/s^2,所以角加速度为6.54rad/s^2再问：(30PI)^

14、a＝2.45，v＝1.4 对两个物体使用牛顿第二定律对系统使用转动定律得到方程组 联立解得a＝2.45 再使用牛顿第二定律求出h＝0.4时，v＝1.4 过

匀质的薄板,相对于垂直于板所在平面的轴的转动惯量可以用正交轴定理计算：过几何中心的平行于两边的两条轴x,y.由正交轴定理：Iz=Ix+Iy,I表示转动惯量.Ix=(1/12)*m*a^2Iy=(1/1

角速度*转动惯量=力矩*时间主要是把单位换算成国际单位制

 取整体:动量矩定理Joε=(m1-m2)gr-M           &nbs

把圆形刚体置于斜面,记录它从斜面顶端滚落到低端的时间,测量斜面高度和倾角,以及刚体的质量,就可以把缸体的转动惯量测量出来.具体的计算方法你应该能够推导出来