证明均匀介内部的极化电荷体密度总是等于自由电荷体密度的-搜答案-智慧作业帮

太简单了,如上

对呀,有的再问：但是对于体内的任意一个负电荷，都会有一个正电荷，正负电荷量相等，怎么会有净余电荷呢？再答：大学里电动力学有讲的，我是物理系毕业的，工作三年都快忘光了，你可以去图书馆借一本电动力学的书，

1题取高斯面为半径为r的与球体同心的球面,由对称性,此面上个点场强大小相等方向沿径向,由高斯定理∮sEds=(1/ε0)∫ρdVr≤R时得E1*4πr^2=(1/ε0)ρ(4/3)πr^3E1=ρr/

以球心为原点建立球坐标系.设场点据原点的距离为r1对于球外的场点,即r>R时,可直接使用高斯定理求解.ES=P/ε,其中S=4πr^2整理得：E=P/4πεr^22对于球内的点,即

教材上有详细的证明.在静电场中的电介质部分.因为符号及图太复杂,这里没有办法写出来.

当rb时,体密度和面密度=0.aP=D-εE.D={4/3*pi*（r^3-a^3)*p}/4*pi*r^2,注意要有方向的,D,E,P都是向量.内表面p=0；外表面p=..就是把b代入体密度,p=p

极化电荷可以分布在电介质内部,其密度等于极化强度散度的负值.

由高斯定理可知E'=σ/ε

感应电荷是物质中的自由电荷,这些电荷不受原子、分子的束缚,可以在物质中相对自由地活动,比如说金属原子的最外层电子电离出来,就可以在金属中到处游走.而极化电荷是那些仍然受到原子、分子束缚的电子所引起的,

想办法做一个高斯面,然后用高斯定理.通常在各向同性的介质内部是没有束缚电荷的,在不同介质的边界处的束缚电荷,可以在边界处做一个扁平的圆柱,在圆柱的侧面几乎没有电场线通过（取他很扁平）,那么从上面的圆和

极化面电荷密度是极化强度散度的相反数,也就是（极化面电荷密度）=-div（极化强度）

体内当然是0.极化可以想象成体内负电子往同一个方向移动相同距离.由于某点电子偏离,会有另一个电子补充,所以该点仍无电荷.只有面才会存在电荷.

用高斯定理∫E·dS=q/ε建坐标,平板中心处x=0在内部做一个柱面,EΔS+EΔS=ρ*2*x*ΔS/ε,E=ρ*x/ε在外部做一个柱面,EΔS+EΔS=ρ*b*ΔS/ε,E=ρ*b/(2ε)

极化电荷就是在电场的作用下,原来不能自由移动,只绕核运动的电荷也变为比较有规律排列的电荷,这样原来不带电的物体也同时在两端带上正负两种不同电.在外电场中,均匀介质内部各处仍呈电中性,但在介质表面要出现

n是由介质指向金属壳的,E是远离球心方向的.外球壳如果带电,那么必然有电荷流走或者流来,然而介质是不导电的,金属球壳又很薄,所以,外球壳整体不带电.再问：谢谢回复，我就是不太明白这个E和n的方向是如何

这也算问题,..P=（1+X）εoE电荷面密度即为P,通常称为极化强度,(1+X)εo即为εX为介质极化率

首先,不知楼主是哪里找来的错题!其次,楼主请参看知名大学物理教材：《新概念物理教程电磁学》第二版（作者：赵凯华陈熙谋）（225页第二段第二行：介质表面上也会出现类似图4-2所示的正负电荷.我们把这种现

什么是极化电荷?

对于处于外电场中的电介质来说,每个分子都有一定的诱导电偶极子,而且排列方向大致与外电场方向相同,以致在电介质与外电场垂直的两个表面上出现正电荷和负电荷.这种电荷不能用导电的方法使它们脱离电介质而单独存