双缝干涉实验,若两缝上下排列,永透明膜遮住上缝

一个问题一个问题的回答好了.1、x=±kl/d波长,求的是第k级亮纹的位置与P0的距离.其中k是指第几条亮纹,中间是第零条.若k=1时,则是第一条亮纹,此时距离中间P0的位置距离就是将k=1代入,那第

以前对我来说是多么简单的题目啊!可是我现在不会了,但我想这是高中物理书上的知识吧,书上应该有共识的,很简单的,找一下书就可以做出来了.

(n-1)e+r1=r20级明纹就是光程差为0,即光程相同；r2表示没有加玻璃片的光速的光程（应该是r2乘以1,1表示光在空气中的折射率）；r1表示另外一光束没有加玻璃片的光程,ne为光在玻璃片中的光

是托马斯.杨,没错再问：那个是光的再答：1961年，蒂宾根大学的克劳斯·约恩松（ClausJönsson）创先地用电子来做双缝实验，他发现电子也会有干涉现象。1974年，皮尔·乔治·梅利（P

B单缝太宽,没了双缝后,屏上没有彩色衍射条纹,说明没有形成干涉,你要看看产生衍射的条件了,只物体尺寸大小比波长小,或相近才会发生衍射,单缝衍射是为了产生相干光源的

于是就由此衍生出了如下几种较为主流的看法：1.哥本哈根派：观测前电子按照波函数展开（并非变成了一团云雾,这只是一种数学描述）,它是干涉的.而一旦我们观测了,那么波函数就发生了塌缩,从而我们只能观测到电

不一定要求平行光,如果不是平行光,光程差要加上到达双缝之前的光程差.光程差=（R2-R1）+（r2-r1）如果是平行光,没有（R2-R1）

双缝干涉这个实验充分说明了光具有波动性因为干涉还有衍射都是波的典型特征,因此充分证明了光具有波动性不是前面所有的理论都具有局限性的,是因为科学在不断发展,许多现象例如光电效应等现象就不能用光的波动学说

双缝干涉,光源发出的光通过凸透镜后,汇聚到单缝上形成相干光源.加上单缝是为了让双峰干涉实验效果更明显.

根据双缝干涉干涉条纹间距公式只：x=λD/d,其中x是条纹间距,D是双缝到屏幕的距离,d是双缝间距,只要测量出双缝间距,和双缝到屏幕距离,再量出条纹间距x,就可以从上面式子算出波长λ

就是光程差改变了(n-1)*l.导致干涉角度改变a,为了使光程差改变d*a=(n-1)*l；角度改变a,则条纹坐标改变a*D即条纹坐标移动了(n-1)*l*D/d=13.92mm,向s1方向移动了13

透明薄膜嘛,光在通过S1上薄膜时波长被压缩了吧（折射率好大的说）.压缩了多少呢~很简单求出来吧（都有折射率和厚度了~）.唔,经过s1的光平白走了段“烂路”（透明膜）.看看波峰的变化吧.然后再算算经过薄

A、根据双缝干涉条纹的间距公式△x=Ldλ，知，入射光波长越长，则干涉条纹间距越大．故A正确，B错误．C、把入射光有绿光变成紫光，波长变小，根据双缝干涉条纹的间距公式△x=Ldλ，知，干涉条纹间距变小

使通过缝隙的光为单色光,这样频率单一,便于观察影响

这两个是同一回事.小孔成像是由于光的直线传播形成的.但是我认为,这两个都不是问题的答案.如果是直线传播,那么通过单缝后,光只能照到后面双缝的中间,而不能照到双缝.这里已经要用到波动理论了.光通过单缝后

/>C.因为红光和绿光的波长不一样.不可能干涉.想要发生干涩,必须是波长一样的光源、

2-r1=波长整数倍,明纹=半波长的奇数倍,暗纹

在空气中情况：第5级明条纹到中心明条纹的距离是　X＝5*L*入/d　,L是双缝到光屏距离,d是双缝之间距离.所求光程差是　δ＝5*入（因是第5级明条纹,对明条纹有　δ＝K*入）当装置放于液体中时,光的

1.中间是一条亮条纹,两边分别是亮暗相间的条纹2.单色光的波长越长,相邻的亮(或者暗)条纹间距越大

480nm的紫光照射到折射率为1.40的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480）*2π*1.40=23.3333*2π480nm的紫光照射到折射率为1.70的玻璃片上时相位延迟量为（8000/480