光的干涉实验中单缝有什么作用

一个问题一个问题的回答好了.1、x=±kl/d波长,求的是第k级亮纹的位置与P0的距离.其中k是指第几条亮纹,中间是第零条.若k=1时,则是第一条亮纹,此时距离中间P0的位置距离就是将k=1代入,那第

单缝是用来衍射的,他将震荡无规则的光波,通过在波前上选取一个次波源作为新的波源,对后面的双缝形成了一个稳定的,相干性非常好的光源,提高了干涉条纹的对比度.再问：得到线性光源吧？再答：对

光的衍射光在传播过程中遇到障碍物时,它的波阵面受到限制,光会绕过障碍物,改变光的直线传播,这种现象称为光的衍射.光的衍射和光的干涉一样,是光的波动性的一种表现.光的干涉现象两列频率相同的光波在空中相遇

《波粒二象性是错误的》《衍射是一种折射现象》《光的干涉现象,是光线交叉现象》书名号里的文章可以搜索到,我空间也有、、、、、、、、、、、如果按照教科书来看,是波动性.但是李青梅已经证实波动论是错误的,物

发生等倾干涉需要不同的入射角的光线,使用毛玻璃就是让光束发散产生不同入射角的光线

有,如此一来干涉条纹半高全宽将变宽,算得的频率将不准（具体是啥说实话俺记不太清了呵呵,但是应该对实验结果有影响的）.

最近加拿大人做了一个突破性的实验你上网搜索一下weakmeasurementofsinglephotondiffraction

双缝干涉,光源发出的光通过凸透镜后,汇聚到单缝上形成相干光源.加上单缝是为了让双峰干涉实验效果更明显.

相当于两个有固定相位差的等效光源.杨氏双缝干涉实验属于分振幅干涉,思路是保证两个有固定相位差的等效光源.

夹层内折射率不是介于透镜和玻璃板折射率之间,在透镜凸表面和玻璃的接触点上,空气层厚度为0,两反射光的光程差为λ/2,因此反射光方向上牛顿环中心为暗点.透射光方向与反射光条纹相反,因此透射光牛顿环中心是

光的干涉现象证明了光电波动性光具有波粒二象性,光电效应实验证明光具有粒子性,杨氏双缝干涉实验光具有波动性利用重核裂变释放原子能时选用铀235核,主要是因为铀具有天然放射性

1.夹层内折射率不是介于透镜和玻璃板折射率之间,在透镜凸表面和玻璃的接触点上,空气层厚度为0,两反射光的光程差为λ/2,因此反射光方向上牛顿环中心为暗点.透射光方向与反射光条纹相反,因此透射光牛顿环中

λ‘＝（λ/1.47）＝4006.8A间隔与波长成正比比例系数η＝δ/λ＝2.94/5890则甘油时间距δ’＝ηλ‘＝2.94*4006.8/5890＝2.94/1.47＝2

在物理学中,干涉是两列或两列以上的波在空间中重叠时发生叠加从而形成新波形的现象.例如采用光学分束器将一束来自单色点光源的光分成两束后,再让它们在空间中的某个区域内重叠,将会发现在重叠区域内的光强并不是

等倾干涉的条纹级次只与入射光的角度相关（因为d不变）,不同入射角对应不同的光程差,相同入射角对于相同光程差,也就对于相同的明暗条纹,与光源的位置无关,因此面光源照明时,面光源上各个点源都形成一套条纹且

这个凸透镜的作用是为了实现平行光的汇聚,实验过程中可以不加,教材上讲解双缝干涉时也没有加凸透镜,但是在做条纹位置推导时连续用了好几个近似,如果一开始就加上凸透镜,从双缝出来的光方向是完全随机的,但是我

1.中间是一条亮条纹,两边分别是亮暗相间的条纹2.单色光的波长越长,相邻的亮(或者暗)条纹间距越大

1.如果夹层内折射率不是介于透镜和玻璃板折射率之间,在透镜凸表面和玻璃的接触点上,空气层厚度为0,两反射光的光程差为λ/2,因此反射光方向上牛顿环中心为暗点.透射光方向与反射光条纹相反,因此透射光牛顿

半径没法测,测出直径,半径不就有了吗越靠近中心越疏,是因为越靠近中间,牛顿环下面空气厚度变化越来越小,所以要走更长的距离来实现相同的变化再问：如果测的是弦长不是直径，对结果有没有影响？再答：当然有，不

我们用的光源都是无数的电发出无数的的超四面八方的光线相干光的要求频率相同震动情况相同很明显直接用光源是无法实现的加第一条单锋是想用同一极小部分光源产生的光这样可以最大限度的保证光的相干性而对于我们初等