,球心有一正电荷 q,已知εr,Ri,R0,求φ,D,P,σp,ρp=?

既然是球壳,在它上面挖去的小圆孔,就是－个薄片,不是小球体挖去小圆孔,相当于不挖孔但在孔上放一个电荷密度相同的异种电荷q'q'/Q=孔面积/壳面积=4丌r^2/(4丌R^2)=(r/R)^2q'=Q(

(Q+q)/4πR2（真空介电常量）

答案如图,下载后可放大了看（抱歉啊,像素不够）如果还有疑问尽管问

置于球心的点电荷所受力的大小即是球壳上瓦去半径为r（r远小于R）的一个小圆孔的电量产生的库仑力,而这个圆孔的电量为（πr²/4πR²）Q再根据库伦定理F=kQq/r²,F

小孔没有用体积来计算,而是面积.因为电量均匀分布,所以：球壳的电量/小孔的电量=球壳的表面积/小孔的表面积.再问：是我说错了哈小孔的表面积怎么可以用球的表面积算呢？再答：也不是，而是：小孔的面积用圆的

球壳的每一条直径的两侧的电荷产生的电场力相互抵消,所以合力为零,现在挖去了一小块,这一小块的对面的电荷产生的电场就未能抵消了.数学上的处理也是要点,因为

球壳上电荷的面密度为Q/(4*pi*R^2).因为r再问：[Q/(4*pi*R^2)]*(pi*r^2)=Q*r^2/(4*R^2)。请问(4*pi*R^2）是什么意思？再答：就是绝缘球壳的表面积啊！

/>电势=kq/b  （2）负电再问：不懂再答：前面是公式，后面的是异种电荷相吸引再问：怎么求出来的

根据高斯定理,可得出电场分布E=q/4πεr²（rR)U=∫(q/4πεr²)dr+∫[﹙q+Q)/4πεr²]dr(两个积分区间分别为r—R和R—∞）最后即可求出U=1

A、B带电金属球球外产生的电场强度等同于把壳上电全部集中球心处所产生电场强度，由点电荷场强公式E=kQr2，P点无限靠近球表面，r≠0，P点的场强很大，但不是无穷大．故A错误．C、若Q不变，P点的位置

球是等势体,电势是0.感应电荷在球心的电势加上电电荷在球心的电势,和是0选无限远为电势参考点,由于大地与无限远等电势,金属球又接地,所以,金属球各点电势为0,球心也一样为0.球心的电势Uo是由点电荷+

球的表面积公式：S=4πR^2球壳上挖去小圆孔A的电荷：Q'=Q4πr^2/4πR^2=Q(r/R)^2F=KQ'q/R^2=KQqr^2/R^4方向指向小圆孔A的对面

设想有此处场强是一个均匀带电体密度为p的大球和一个半径为r电荷体密度为-p的小球所产生的场强的叠加.用矢量图画出o‘点场强的方向,场强大小靠你了!其实,在这个小空腔内,可以产生方向与球心到此空腔中心矢

在球的内壁会激发起-q的均匀分布的电荷,在外壁因为电荷守恒会有q所以电势=2kq/R-kq/R+kq/2R

kQqr^2/(4R^4)与从圆孔指向球心的矢量（向量）同向（a^b表示a的b次方）球壳的面电荷密度是σ＝Q/(4πR^2)故小圆孔的带电量为Q1＝σπr^2=Qπr^2/(4πR^2)=Qr^2/(

球的表面积公式：S=4@R~2,圆面积公式：S=@r~2,@为“湃”,均匀分布,所以电荷之比等于面积之比,就是这么来的.再把切去的看作点电荷,会算了吧?指向被切面中心

1.趋于0,假设球壳上各点带量为Q1,根据力的合成,可知它们的合力为零.2.可以,剩下部分的静电力大小为F=Q'q/R^2,方向指向球壳挖去部分A的中心点

球的表面积和圆的面积是不一样的,球表面积是4派R方

解析：只回答你最想问的,因为半径为R的绝缘球壳上均匀地带有电量为+Q的电荷,所以电荷面密度为Q/4πR^2（电荷面密度就是单位面积上的电荷量等于球壳带有的电量Q除以球壳的面积4πR^2)当在球壳上挖半

首先,由总电量Q与半径R可得电荷体密度τ=Q/(4/3*π*R^3),进而可得任意半径r（r<=R）处电场强度（为了简洁此后所有ε均为εr含义）E=(1/4πε)*(τ*4/3*π*r^3)/r